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Colaboraciones
diferentes ganancias a las señales de HPGe2. De cada me- dida se realiza la calibración canal-energía, obteniéndose una pendiente m2 para cada ganancia aplicada. Se com- prueba que la relación entre ganancia y pendiente es lineal y se realiza la regresión lineal de los datos. Esta recta nos permite conocer el valor de la ganancia que hay que apli- car a la electrónica de HPGe2 para que la pendiente de la calibración canal-energía sea la misma que para HPGe1. A esa ganancia le corresponde una recta de calibración de la energía para HPGe2 que cumple m2=m1. La diferencia entre los términos independientes de las rectas de calibración co- rrespondientes a HPGe1 y HPGe2, n2-n1 será el desplazamien- to que haya que aplicar a todos los canales del espectro de HPGe2 para que pueda sumarse al espectro de HPGe1.
Tabla I. Radionucleidos detectados en Mazinger para la fuente de calibración multigamma.
Como consecuencia de la puesta a punto se obtienen los valores de FWHM mostrados en la Tabla II. La resolución en energía obtenida con Mazinger y los dos detectores HPGe individualmente muestran que, los resultados obtenidos con HPGe2 son muy similares, incuso mejores, a los certificados por el fabricante. En el caso de HPGe1, sobre todo a bajas energías, se obtienen valores superiores a los valores nomi- nales. Sin embargo, cuando se suman los espectros la reso- lución en energía del sistema completo se convierte en un promedio entre ambos valores, demostrando que el procedi- miento empleado no empeora la respuesta para Mazinger.
Tabla II. Anchura a media altura (FWHM) de los picos medidos con HPGe1 (FWHM1), HPGe2 (FWHM2) y en el caso de sumar los espectros de ambos (FWHMM) a las energías de las emisiones de la fuente multigamma.
caracterización del fondo ambiental
Una vez configurada la electrónica digital se estudian los niveles de fondo de Mazinger en diferentes condiciones. En la Figura 2 se muestran los espectros de fondo de Mazinger, de cada uno de sus detectores individuales HPGe1 y HPGe2 y del detector BEGe.
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Figura 2. Espectros de fondo para un BEGe convencional, en azul oscuro, Mazinger, en azul claro, y los dos detectores de germanio que componen Ma- zinger antes de su suma, HPGe1 en rojo y HPGe2 en verde.
En la Tabla III se muestran los resultados en relación al fon- do de Mazinger con un flujo de ventilación de N2 de 2 l/min, medido durante 1272250 s, y con un flujo de 5 l/min, me- dido durante 1355690 s. El ritmo de contaje para las líneas de emisión de los descendentes del radón se muestran cons- tantes para ambas medidas, por lo que se considera, por un lado, que la ventilación de la cámara interior del detector con un flujo de N2 ayudan a mantener constante la contribu- ción de los descendientes del radón al fondo del detector, y por otro lado, que con un flujo de 2 l/min es suficiente para reducir al mínimo los ritmos de contaje en Mazinger. Tam- bién se muestran los resultados de fondo de BEGe, medido durante 1902483 s. Ambos detectores poseen un blindaje pasivo bastante similar y, en ambos casos, el flujo de N2 se optimiza para minimizar la contribución al fondo del detector de los descendientes del radón. Los dos detectores están ubicados en la misma sala subterránea. Se observa, que la contribución principal al fondo de BEGe viene de los descendientes del radón y de las líneas cosmogénicas. Con el fin de conocer el efecto de estas líneas cosmogénicas, se muestra también el fondo de BEGe en su antigua locali- zación, a nivel de suelo y medido durante 1027891 s. En esta comparativa se observa que las intensidades de líneas cosmogénicas están fuertemente reducidas, tanto en BEGe como en Mazinger, debido a la ubicación subterránea.
Sin embargo, se observa que el ritmo de contaje en Mazin- ger es el doble que en BEGe. Esto se debe a la doble canti- dad de germanio presente en Mazinger. Se observan también algunas líneas de series de desintegración de radionucleidos naturales que no proceden de los descendientes del radón. El motivo de que aparezcan estas líneas es que los anillos anti- Compton de Mazinger, junto con los ocho fotomultiplicadores fabricados con acero inoxidable están situados en el interior
Radionucleido
a (Bq/g)
241Am
2.67(05)
190Cd
24.1(06)
57Co
1.339(34)
137Cs
5.34(11)
60Co
7.55(15)
E (keV)
FWHM1 (keV)
FWHM2 (keV)
FWHMM (keV)
59.5409(01)
1.07
0.62
0.76
88.034(01)
1.09
0.67
0.79
122.0600(01)
1.11
0.71
0.81
661.657(03)
1.47
1.19
1.32
1173.228(03)
1.73
1.48
1.6
1332.492(04)
1.79
1.57
1.72
Ma del Canto Pedrosa García • RADIOPROTECCIÓN • No 91 • Abril 2018